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MODELO FOTÓNICO DE LA LUZ |
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La introducción del cuanto
de energía luminosa que hizo Planck y la
hipótesis que añadió Einstein de que la propia luz está
constituida por cuantos, posteriormente llamados
fotones, junto con algunos conocimientos básicos de
relatividad especial, permitieron plantear un
modelo de la luz en términos de fotones, que, al no
tener masa, viajan en el vacío a la velocidad c.
Vamos a ver en este apartado que la aplicación de este modelo
fotónico no tiene por qué limitarse al estudio de procesos no explicables con el modelo
ondulatorio clásico a los que nos hemos referido en el
apartado anterior (efecto
fotoeléctrico, efecto Compton, producción de rayos X,
radiación del cuerpo negro, espectros atómicos
discontinuos de absorción y de emisión, etc.), sino que, combinado con el
conocimiento del carácter discreto de la energía de los
electrones en la materia (niveles de energía
electrónicos), y con la condición de que exista un número
máximo de electrones por nivel (ocupación máxima),
permite describir cualitativamente a escala microscópica
el comportamiento de la luz en otros procesos, a los que
nos referimos seguidamente. |
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Absorción y
emisión de luz |
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Un primer proceso que puede describir
exitosamente el
modelo fotónico es la absorción de luz por la
materia. Cuando fotones de la luz que
ilumina un objeto
tienen una energía aproximadamente igual a la
diferencia de energía entre dos niveles
electrónicos de la materia que lo compone, y el nivel superior
no tiene ocupación máxima, se puede producir la
absorción de fotones acompañada de saltos de
electrones desde el nivel inferior al superior.
Este proceso se denomina absorción estimulada.
La figura adjunta proporciona un esquema
elemental de dicho proceso de absorción
estimulada: Un fotón con energía h·ν, igual a la
diferencia de energía entre dos niveles, E y
E*
(es decir, tal que h·ν =
E*-E) es absorbido y da lugar a un salto
electrónico desde el nivel de energía E hasta el
nivel de energía E*. |
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Tras un proceso de absorción, la
materia queda en un estado excitado, el cual es
inestable, y tiende a volver a su estado no
excitado mediante una o varias transiciones
(caídas) electrónicas. Cada caída electrónica se
acompaña de la emisión de un fotón, cuya energía
hʋ es igual a la
diferencia entre las energías de los estados de
la materia involucrados,
E*-E, Este proceso
se denomina emisión espontánea y tiene
lugar en todas las direcciones. |
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Estos dos procesos
(absorción estimulada y emisión espontánea) explican
el hecho de que las fuentes de luz
presenten unas frecuencias de emisión características y
distintivas (en el espectro visible cada frecuencia
corresponde a un color), ya que emiten con frecuencias
acordes a los niveles de energía electrónicos del
material. Como se explica en el tema
de este misma Web sobre
Luz y color, hay fuentes con espectros discretos
provenientes de transiciones entre niveles discretos
(por ejemplo, los
gases atómicos a baja presión, cuando se les
somete a descargas eléctricas) y otras con espectros de
emisión casi continuos o continuos, provenientes de
transiciones entre niveles de energía muy próximos entre
sí o formando un continuo (por ejemplo,
el filamento de una bombilla incandescente). Por
otra parte, cuando en un material hay niveles de energía
intermedios entre E* y E, sin ocupación máxima, la
vuelta al estado no excitado puede tener lugar mediante
una sucesión de caídas electrónicas, haciendo que las
energías de los fotones emitidos sean distintas de
h·ν. Así
ocurre, por ejemplo, con los
materiales fluorescentes, que pueden absorber
luz ultravioleta y emitir parte de la energía absorbida
como luz visible. |
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Estos conceptos son también
adecuados para explicar la
transparencia u opacidad de los materiales. Un
material es transparente en un determinado rango de
frecuencias de la luz cuando la
energía de los fotones es significativamente diferente a
la de cualquier posible salto energético en ese
material. Así se entiende, por ejemplo, que en la experiencia
mostrada al
inicio del tema, en la
que no
se ve un rayo de luz láser propagándose en agua, sí
se vea, en cambio, ese mismo rayo cuando en ella se han
disuelto gotas de leche. El motivo es que las gotitas de
leche (al contrario de las moléculas del agua) pueden absorber
fotones con energía correspondiente a la frecuencia de
la luz láser, y emitir nuevos fotones de la misma
energía en todas las direcciones, incluidas las que
apuntan a nuestros ojos. |
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Reinterpretación del principio
de Huygens y velocidad de la luz en diferentes medios. |
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Es instructivo saber que
los dos procesos
considerados (absorción por la materia de fotones de la
luz incidente y emisión posterior de fotones de la luz
saliente) se pueden interpretar como una versión
microscópica del Principio de Huygens, en la que son
los “puntos” materiales a los que llega la luz, los que se
convierten en focos emisores de luz nueva. Al atravesar un medio
material la luz se va renovando, ya que en cada interacción
entre la luz y la materia van
desapareciendo fotones de la luz incidente (se van
absorbiendo) y apareciendo
(se van emitiendo) nuevos fotones que forman parte de la luz saliente.
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Esta descripción es útil
para entender por qué, aunque los fotones viajan sólo
en el vacío y siempre a velocidad c, la velocidad de la
luz es menor que c al atravesar un medio material.
La razón es que la absorción de un fotón incidente y la
correspondiente emisión de un fotón saliente no son
simultáneas, sino que hay un retraso temporal en la
emisión. La velocidad de la luz en el medio, definida
como el cociente entre la distancia recorrida por la luz
(renovada) y el tiempo promedio por fotón incidente
empleado en recorrerla, es tanto menor que c cuantas más
absorciones-emisiones tengan lugar. Una imagen
nemotécnica sugerente para recordar esto es la de un
fotón como un relevista en una carrera. Según esta
metáfora, el fotón "corre" a velocidad c durante su
relevo, pero tarda
tiempo en la entrega del testigo a otro fotón. |
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Luz láser y su utilidad para enfriar
átomos. |
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Otro comportamiento de la luz que puede
explicar satisfactoriamente el modelo fotónico es la generación
de luz láser. |
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Aparte de su
posible absorción, un fotón con energía igual a la
diferencia de energía entre dos niveles energéticos del
material, E*–E, puede no ser absorbido y hacer que
sea más probable la caída electrónica entre los niveles
de energía E* y E, con emisión de un fotón adicional de
la misma energía E*–E, si el número de
electrones en esos niveles permite que se pueda producir
dicha caída. Este proceso se
denomina emisión estimulada y subyace en la
emisión de luz láser (acrónimo del inglés: light amplification by stimulated
emission of radiation, es decir, amplificación de luz
mediante la emisión estimulada de radiación). Dicha
emisión tiene lugar a partir de lo que se denomina un
medio activo: un material (puede ser sólido, líquido o
gaseoso) en el que se consigue situar más átomos en un
estado excitado que en el estado de más baja energía
(inversión de población). Lógicamente, la elección de
cuál sea este medio activo determina la longitud de onda
del láser.
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A modo de
ejemplo, en la fotografía
adjunta se pueden ver láseres de estado sólido emitiendo
luz de 405 nm, 445 nm, 520 nm, 532 nm, 635 nm y 660 nm
(en ese orden de arriba a abajo) (Fuente:
https://commons.wikimedia.org/wiki/File:Lasers.JPG)
El haz de luz
láser es coherente y monocromático o,
dicho con más precisión: coherente tanto espacial como
temporalmente. La coherencia espacial se corresponde con
la capacidad del haz para permanecer con un pequeño
tamaño al transmitirse por el vacío en largas distancias
y la coherencia temporal se relaciona con su capacidad para concentrar la emisión en un rango espectral muy
estrecho (es decir, con un determinado valor de la
frecuencia o de la longitud de onda)
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Entre las muchas
utilidades del láser, una muy interesante que también puede
explicar el modelo fotónico, en combinación con el
efecto Doppler, es una técnica de
enfriamiento de átomos denominada
enfriamiento Doppler. Es el método más común de los
llamados más en general enfriamientos láser, que son un conjunto de técnicas con las
que se puede conseguir que muestras atómicas o moleculares
lleguen a tener temperaturas que se acercan mucho al cero
absoluto, como consecuencia de la interacción entre
dichas partículas y fotones de luz láser enviados hacia
ellas. Todas estas técnicas tienen en común el hecho de aprovechar
que
cuando los átomos que se desea enfriar absorben y luego
reemiten un fotón, su cantidad de movimiento cambia. Lo que se
busca es que esos cambios en la cantidad de
movimiento de las átomos globalmente impliquen una
disminución de la energía cinética media del conjunto de ellos.
Para
producir concretamente el enfriamiento Doppler se tiene en cuenta que la luz láser que puede incidir sobre un
átomo es vista por éste con una frecuencia mayor (desviada hacia
el azul) siempre que el fotón y ese átomo se estén aproximando
entre sí y con una frecuencia menor (desviada hacia el rojo) si
el fotón persigue al átomo avanzando en el mismo sentido que
dicho átomo. Sabiendo esto, para enfriar por ejemplo, un gas
atómico, se le aplican sendos haces de luz láser en una misma dirección,
pero en dos sentidos opuestos, y de frecuencia ligeramente
inferior a la una transición electrónica de los átomos de ese
gas. Así resulta, teniendo en cuenta el efecto Doppler, que sólo átomos que se muevan en
sentido opuesto al de los fotones podrán absorberlos, de modo
que en cada
absorción la cantidad de movimiento del átomos absorbente disminuye en
un valor igual al momento que tenía el fotón absorbido. Después
de cada absorción, ese átomo se encuentran en estado excitado y
tiende a relajarse emitiendo espontáneamente otro fotón con la misma cantidad de
movimiento. Pero dicha emisión tiene lugar en una dirección aleatoria
(recuérdese que la emisión espontánea tiene lugar en todas
las direcciones) y, por tanto, al considerar a muchos átomos, el resultado global de los procesos
de absorción y emisión de todos ellos es una reducción de la
velocidad del media del conjunto.
Los dibujos
siguientes (fuente:
https://commons.wikimedia.org/wiki/File:Doppler_laser_cooling.svg), ilustran esquemáticamente estos
conceptos: 1. Para un átomo
estacionario el láser no está desplazado ni al rojo ni al azul:
Por tanto, ese
átomo no absorbe el fotón. 2. Para un átomo que está moviéndose en el mismo
sentido que el láser, este está desplazado hacia el rojo. Ese átomo tampoco absorbe
el fotón. 3.1 Para un átomo que está moviéndose hacia el láser,
éste está
desplazado hacia el azul. Ese átomo sí absorbe el fotón, frenándose
(el átomo) como consecuencia de ello. 3.2 En la absorción de ese
fotón se excita ese átomo: Se produce un salto electrónico a un
estado de energía superior. 3.3 Seguidamente, ese átomo se relaja
emitiendo otro fotón de la misma cantidad de movimiento en una dirección
aleatoria.
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Mediante el enfriamiento láser, se
puede conseguir enfriar átomos hasta
temperaturas de 0,000001 k, es decir, del orden
de
millonésimas de kelvin (microkelvin). |
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Para
conseguir temperaturas aún menores (más próximas al
cero absoluto) hay que aplicar a los átomos
enfriados técnicas adicionales, como, por
ejemplo lo que se denominan "trampas magnéticas".
Una trampa magnética actúa como una barrera no
pueden atravesar los átomos de menor energía
(quedan confinados), pero sí los de
mayor energía (escapan), con lo que el conjunto
de átomos que queda, al considerarse
globalmente, tiene menor temperatura que antes
de aplicarle la trampa.
En la
fotografía adjunta (Fuente:
https://commons.wikimedia.org/w/index.php?curid=153687990)
se muestra un dispositivo en el que átomos de
litio son enfriados de este modo. La mancha
brillante corresponde a aproximadamente 7 mil
millones de átomos de litio, que dispersan la
luz de 671 nm utilizada para enfriarlos mediante
láser a una temperatura en este caso de unos
pocos cientos de microkelvin. La nube tiene una
extensión aproximada de 5 mm. En primer plano se
puede ver una ventana del sistema de vacío donde
se encuentra atrapado el litio, junto con la
óptica de soporte. Los átomos de litio se
enfrían posteriormente por evaporación para
formar un condensado de Bose-Einstein. La foto
fue tomada el 7 de octubre de 2024 en la
Universidad de California en Santa Bárbara. |
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Finalmente
diremos que, entre otras aplicaciones, el enfriamiento
Doppler es utilizado en espectroscopia y metrología,
donde este enfriamiento permite características
espectroscópicas más finas. Por ejemplo, todas las
tecnologías de los mejores relojes atómicos involucran
el empleo de enfriamiento Doppler en algún punto. |
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Índice |
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